00:00:00-Вступление __________ЭЛЕКТРОСТАТИКА__________ 00:04:20-Закон Кулона 00:04:55-Сила электрическая 00:08:14-Напряженность электрического поля 00:09:37-Напряженность равномерно заряженной сферы 00:12:17-Силовые линии 00:14:00-Принцип суперпозиции полей 00:16:13-Потенциальная энергия электрического поля 00:17:47-Работа электрического поля 00:18:55-Потенциал точечного заряда 21:01-24:27-Однородное электрическое поле 00:22:11-Эквипотенциальная поверхность 00:26:47-Поведение проводника в электрическом поле 00:33:30-Поведение диэлектрика в электрическом поле 00:41:03-АВторская 00:45:40-Поведение частицы в электрическом поле 00:50:55-Заземление 00:57:07-Закон сохранения заряда ____________ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК____________ 00:57:57-Сила тока 00:58:54-Электрическое напряжение 00:59:04-Закон Ома для участка цепи 00:59:29-Сопротивление проводника 00:59:42-Реостат 01:01:40-Закон Ома для полной цепи 01:04:10-Напряжение на источнике 01:05:30-Последовательное и параллельное соединение проводников 01:08:36-Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца 12:57-17:56-Характеристика диода 01:14:37-Вольт-амперная характеристика (ВАХ) 01:22:22-Закорачивание резистора 01:27:10-Полезная конструкция 01:30:00-КПД источника 01:32:00-Проводимость в различных средах 01:40:30-Плоский конденсатор и его характеристики 01:43:25-Конденсаторы в электрической цепи 01:55:47-Конденсатор подключён/отключён от источника 01:57:01-Пробой конденсатора 02:02:31-Последовательное и параллельное соединение конденсаторов 02:04:40-Энергия заряженного конденсатора 02:05:05-Конденсатор в переходом процессе 02:05:40-Закон изменения энергии в электрической цепи 02:09:43-Тепловая мощность при различных соединениях резисторов 02:12:35-Важные нюансы в задачах с конденсатором 02:14:27-ПЕРЕРЫВ 🕐 ____________МАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ____________ 02:19:27-Силовые линии магнитного поля 02:20:33-Источники и индикаторы магнитного поля 02:20:44-Правило правой руки для проводника с током 02:21:32-Правило правой руки для замкнутого проводника с током 02:22:10-Взаимодействие магнитной стрелки с магнитом 02:23:40-Правило левой руки (для силы Ампера) 02:25:42-Правило левой руки (для силы Лоренца) 02:27:43-Траектория заряженной частицы в электростатическом поле ___________________МАГНЕТИЗМ_________________ 02:38:10-Поток вектора электромагнитной индукции 02:40:26-Закон Фарадея 02:43:08-Правило Ленца 02:49:03-Движение проводника в магнитном поле 02:51:25-Мини-задача 02:54:23-Электромагнитная индукция в подвижных и неподвижных проводниках 03:02:09-Пример задачи 03:04:13-Определение направления индукционного тока 03:07:07-Индуктивность контура 03:09:11-Явление самоиндукции 03:10:55-Принцип работы катушки индуктивности 03:15:10-Ключевые свойства катушки индуктивности 03:19:07-Механизм работы колебательного контура 03:23:53-Энергетические превращения в колебательном контуре 03:29:57-Короткое замыкание 03:30:42-Шкала электромагнитных волн 03:35:25-Ответы на ваши вопросы 03:42:23-Заключение

Спасибо большое!!! Очень информативно, ёмко и полезно!!! Хотелось бы и по другим разделам такие же вебы 🔥💪🏻

Давай стрим по другим разделам!! Этот был для отрезвения знаний очень полезен. Спасибо!

Артём Витальевич, давайте стрим по молекулярке - термодинамике

1:12:12. Уточним . Формулы для мощности справедливы как для постоянного так и для переменного тока . В то время как формулы для работы справедливый только для постоянного тока. Для переменного тока работа равна площади под графиком мощности от времени , так как мощность по определению это производная по времени от совершенной работы . С уважением, Лидий .

2:58:35. Спасибо . Интересный эффект . При движении перемычки вправо , заряды создающие ток двигаются наискосок - вправо - вниз . Сила Лоренца перпендикулярно этой скорости и направлено наискосок влево - вниз . Она действительно совершает работу равна нулю , являясь «посредником» . Работу совершает сила , двигающая перемычку вправо . С уважением, Лидий

Вы - самый лучший преподаватель по физике!

@user-el9xh2rx2z

8 ай бұрын

Эмиль Исмаилов лучше

@mrchooseman92

5 ай бұрын

@@user-el9xh2rx2z этот бот чисто физически не может сравнится с Витальичем

1:49:11 . Выведем ( может кому интересно ? ) приведённые зависимости от времени заряда на конденсаторе и тока . (1) Э=I(t)*R+q(t)/C . По определению : (0) I(t)=q’(t) - производная по времени. Пусть : (2) q(t)=C*(f(t)+Э) . Подставляя (2) в (1) получаем для неизвестной функции f(t) уравнение : (3) f’(t)=-f(t)/(R*C) . Старшеклассники знают функцию , производная которой пропорциональна ей самой . Это экспонента . Получаем : (4) f(t)=A*e^[-t/(R*C)] . Множитель ‘A’ находим из условия , что q(0)=0. Подставляем t=0 в (2) потом в (4) - получаем : (5) f(0)=A=-Э . Подставляем (5) в (4) затем в (2) . Окончательное решение : (6) q(t)=C*Э*(1-e^[-t/(R*C)] ). Подставляем (6) в (0) , получаем для тока : (7) I(t)=(Э/R)*e^[-t/(R*C)] . Формулы (6) и (7) соответствуют Вашим графикам . С уважением , Лидий.

@user-pw4ug4xc9f

Жыл бұрын

Ты тот самый лидий , с видосов Эбонита по оптики?

@return2891

Жыл бұрын

​@@user-pw4ug4xc9f он везде.

2:12:30. Уточним. Для переменного тока закон Джоуля-Ленца справедлив только для мощности. При последовательном соединение резисторов- токи равны тождественно по времени. Поэтому P1(t)/R1==P2(t)/R2 или (1) P1(t)==P2(t)*(R1/R2). По определению тепловая мощность : P(t)=Q’(t) - производная по времени от количества теплоты. Значит (2) Q1’(t)==Q2’(t)*(R1/R2) - тождественно по времени. Если производные двух функций тождественно равными , то функции отличаются на константу . Q1(t)==Q2(t)*(R1/R2)+const . При t=0 : Q1(0)=Q2(0)=0 . Значит константа равна нулю и мы получаем Ваше соотношение. Аналогичный вывод для параллельного соединения резисторов . С уважением, Лидий

Спасибо огромное вам за эти видеоуроки, очень полнзно

Спасибо за урок!

1:23:19. Возможно чуть иное объяснение ( без бензина ). При параллельном соединение (1) I=Iрез+Iпровода ; (2) U=Iр*Rр=Iп*Rп . Решаем систему (1) и (2) относительно тока через резистор , получаем : Iр=I*Rп/(Rп+Rр)

2:30:43. Это утверждение относится только к движению заряженной частицы в однородных полях , то есть напряженность электрического поля или индукция магнитного поля во всех точках пространства одинаковы. (это же для ЕГЭ). С уважением , Лидий

АВ, вы лучший!!!

Спасибо за урок

2:07:36. Типичный пример прохождении тока «против воли ЭДС» : зарядка аккумулятора от источника постоянного напряжения большего , чем ЭДС аккумулятора. С уважением , Лидий

3:14:21 . Получим (может кому интересно ?? ) формулы зависимости тока от времени для этих случаев . Закон Ома для замкнутой цепи для первого случая : (1) Э+Эи(t)=I(t)*R . ( сопротивление катушки , приводящее к выделению в ней тепла , считается равным нулю ) Закон индукции для катушки : (2) Эи(t)=-Ф’(t)=-L*I’(t) . Подставляем (2)в (1) - получаем (3) : Э-L*I’(t)=R*I(t) . Вводим ( для упрощения) (4) f(t)=I(t)-Э/R. Получаем для f(t) уравнение : (5) f’(f)=-(R/L)*I(t). Старшеклассники знают функцию удовлетворяющую уравнению (5) . Это (6) f(t)=A*e^(-R*t/L) . При t=0 получаем : (7) f(0)=А*e^0=(4)=0-Э/R . Подставляем (7) в (6) , потом в (4) . Получаем : !!!! I(t)=(Э/R)*[1-e^(-R*t/L) ] !!!! Во втором случае : (2.1) Эи(t)=I(t)*R ; (2.2)=(2) ; (2.3) :-L*I’(t)=R*I(t) ; (2.5) : I’(t)=-(R/L)*I(t) ; (2.6) : I(t)=A*e^(-R*t/L) ; (2.7) I(0)=A*e^0=Э/R . Подставляем (2.7) в (2.6) , получаем : !!!! I(t)=Э/R*e^(-R*t/L) !!! С уважением , Лидий

Крутой стрим!

2:51:16. Выведем эту формулу . { « Не надо ! Она есть в кодификаторе» « Тебе не надо , не смотри» }. При движении проводника в магнитном поле , на все свободные заряды проводника действует сила Лоренца , под действием которой они начинают двигаться. Происходит разделение зарядов , которые создают внутри проводника электрическое поле и электростатическая сила уравновешивает силу Лоренца . Получаем для любой точки внутри проводника : (1) E*q=q*v*B*sin(b)=const , если проводник движется поступательно и скорости всех точек одинаковы. Для однородного поля : (2) U=E*L . Выражаем напряженность ‘E’ из(1) и подставляем в (2) . Получаем Вашу формулу , с учётом того , что угол ‘b’ - угол между вектором скорости и вектором индукции магнитного поля . Значит sin(b)=cos(al) . С уважением , Лидий

АВ, давайте стрим по МКТ-Термодинамике!

2:04:17. Уточним. (может кто не знает?? ). 1) общий заряд равен зарядам на конденсаторах , соединённых последовательно , потому (и только в этом случае) , что заряд на внутреннем проводнике изначально равен нулю и остается равным нулю по закону сохранения заряда . 2) общее напряжение при последовательном соединение равно сумме напряжений по определению напряжения как отношение работы поля при перемещении заряда к величине этого заряда . А работа на последователях участках равна сумме работ на каждом из участков. 3) по определению C=q/U или U=q/C . Uоб=q/Cоб=U1+U2=q/C1+a/C2. Сокращаем на ‘ку’ , получаем : 1/Cоб=1/C1+1/C2 . Аналогично выводится формула для общей ёмкости при параллельном соединение конденсаторов. (как известно , понимать намного надёжнее и экономнее , чем учить наизусть) . С уважением, Лидий

спс

спасибо

1:53:19. У меня дома , если в розетку ничего не включить , то напряжение есть , а тока нет.😊 С уважением, Лидий.

Можно ещё стрим оптике, пожалуйста 🙏🙏🙏🙏🙏

Спасибо. Но , при Вашем несомненно высоком уровне преподавания физики , можно использовать соответствующую математику , понятную старшеклассникам. (как например в 3:03:16 ) (1) -Ф’(t)==Э(t)==I(t)*R==Q’(t)*R. Если производные двух функций тождественно равны , то функции отличаются на константу . (2) Ф(t)=-Q(t)*R+const . При t=0 получаем (3) Ф(0)=-0+const . Подставляем (3) в (2) , получаем : !!! Q(t)=[Ф(0)-Ф(t)]/R !!!! . ( можно взять по модулю| . С уважением , Лидий

Блин мне так понравился рисунок катушки индуктивности.... На 3:11:15

Топ

ребят давайте наберем 1800 лайков, а то запись не сахраница!